Два типа ограничений при моделировании химических процессов для повышенных давлений

Мұқаба

Дәйексөз келтіру

Толық мәтін

Ашық рұқсат Ашық рұқсат
Рұқсат жабық Рұқсат берілді
Рұқсат жабық Рұқсат ақылы немесе тек жазылушылар үшін

Аннотация

В работе обсуждаются два типа ограничений использования существующих методов моделирования химических процессов при повышенных давлениях, обусловленные спецификой термодинамики в окрестности критической точки и некорректностью использования закона действующих масс при повышенных давлениях. Первый тип ограничений выделяет область термодинамических параметров вблизи окрестности критической области вещества, приводящих к замедлению процессов массопереноса вблизи критической области и к большим флуктуациям плотности при температурах ниже и выше критической, которые делают нецелесообразным реализацию технологических процессов в этих условиях. Анализ проведен с помощью молекулярной теории для неидеальных реакционных систем на основе модели решеточного газа. Второй тип ограничений определяет область термодинамических параметров при моделировании химических процессов для повышенных давлениях, для которых заметно расходится использование указанной молекулярной теории и закона действующих масс для идеальных систем.

Толық мәтін

Рұқсат жабық

Авторлар туралы

Ю. Товбин

Институт общей и неорганической химии им. Н.С. Курнакова РАН

Хат алмасуға жауапты Автор.
Email: tovbinyk@mail.ru
Ресей, Москва

Е. Вотяков

CYENS centre of excellence

Email: tovbinyk@mail.ru
Кипр, Nicosia

Әдебиет тізімі

Қосымша файлдар

Қосымша файлдар
Әрекет
1. JATS XML
2. Fig. 1. Calculation of isotherms in the MRG for CCP, z = 12, τ = 0.96 (1), 0.98 (2), 1.00 (3), 1.02(4), 1.04 (5).

Жүктеу (101KB)
3. Рис. 2. Концентрационные зависимости коэффициента диффузии D притягивающихся молекул. (а) расчет при t = 1 для КХП с z = 12 (1), 6 (2), 4 (3) и для ПСП (4); (б) расчет D для КХП, z = 12, t = 0.9 (1), 0.95 (2), 1.0 (3), 1.05 (4) и 1.1 (5). Расчет кривых с правилом Максвелла (сплошные линии) и без него (пунктирные линии). (в) расчет D для КХП, z = 12, t = 0.96 (1), 0.97 (2), 0.98 (3), 0.99 (4), 1.0 (5), 1.01 (6), 1.02 (7), 1.03 (8), 1.04 (9).

Жүктеу (283KB)
4. Fig. 3. RMS fluctuations, Z = 12, in KHP (solid lines) and PPP (dotted lines). (a) Temperature scale: τ = 0.9 (1), 0.95 (2), 1.00 (3), 1.05 (4) and 1.10 (5). (b) τ = 1.04 (1), 1.08 (2), 1.12 (3), 1.16 (4), 1.20 (5).

Жүктеу (170KB)
5. Fig. 4. Concentration dependences of RMS fluctuation (a) and isothermal compressibility (b) in the narrow sub- (metastable regime) and supercritical temperature ranges for CCP, z = 12 at τ = 0.96 (1), 0.98 (2), 1.0 (3), 1.02 (4), 1.04 (5).

Жүктеу (175KB)
6. Fig. 5. Temperature dependences of fluctuations in the CCP, z = 12, in the supercritical region: = 2 (1), 3 (2), 4 (3), 5 (4), 6 (5), 7 (6), 8 (7).

Жүктеу (93KB)
7. Fig. 6. Concentration dependences of the stability coefficient K (a) and its derivative dK/dv (b) in the supercritical temperature range, CCP, z = 12, for τ = 1 (1), 1.025 (2) , 1.050 (3), 1.075 (4), 1.100 (5).

Жүктеу (142KB)
8. 7. The quadrilateral A–SC–MSC–B–A, forming the region of thermodynamic parameters unfavorable for technological processes near the critical point.

Жүктеу (145KB)
9. 8. The ratios of local correlators for n = 2 (a) or cluster n = 5 (b), z = 4, as functions of the reduced temperature τ for densities θ = 0.05 (1) , 0.1 (2) , 0.2 (3), 0.3 (4), 0.4 (5) , 0.5 (6) , 0.6 (7) , 0.7 (8).

Жүктеу (147KB)

© Russian Academy of Sciences, 2024